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乱流(turbulent flow)学理之建立，是以因次分析(dimensional analysis)做为基础的工具。因此，对于流体运动的系统中，往往得判取一些与流体系统有关的特徵尺度，这些特徵尺度，或依照长度L、时间T及力量F因次制系，或者依照长度L、时间T及质量M因次制系，务必能充分表示流体系统最重要特徵意义，遂将这些尺度划分为三组：第一组，一些长度的适当尺度，充分的表示这个流体系统的边界几何(boundary geometry)的特徵，以表示流形(shape of flow pattern)，如果是指系统中某局部或层间的问题，则还要特别选取一些说明此范围的特徵尺度，同时，因为至少在靠近边界的一部分乱流，其中乱流结构已直接受到此边界的影响，而边界的构形如收敛、平行及开扩性，以及边界性质如光滑或粗糙等，遂形成不同的乱流结构性质等。这些周界的特徵性(characteristics)，必须用因次长度L充分的表示之，故皆曰长度的特徵尺度(scale)。第二组，是指所判选的有关系统运动(kinematics)特徵的一些尺度，包括两个基本因次的长度L及时间T，如流速、加速、定态(steady state)、非定态流况(unsteady state)等问题特别的叙述。特别是因其因次的特性，又可就问题特徵性的需要，往往组合成一个运动性质的比值，含有某种切题的流体物理性质因数与密度之比（因次式仍为L/T），强调在问题中它是主导着运动问题的特徵的速度尺度，如壁流层极内层中√(τ0/ρ)τ0为边界上之黏性剪应力等等。第三种组合，是一些有关叙述运动系统的动力(dynamics)的特徵尺度，因此括有力量F或质量M因次的与动力相关的尺度。然后，就这些与运动系统的特徵尺度进行因次辨（比）阶(order of magnitude)，对乱流运动方程式或能量方程式，作特徵性的定性近似的辨阶比较分析，演化出适用于此系统的方程式。例如：为寻找边界层各层中乱流的运动方程式，设选卡氏座标轴，使平面上平均流速与X轴重合，首先得用两个二维长度的特徵尺度L1及L2，来说明此薄层系统之范围，倘与主流平均流之全部空间相较，是十分狭薄的，则以L2/L1＜＜1以表示薄层范围的阶。而在这特徵性范围之第二种运动的特徵尺度比，为速度比 。其第三种关于动力方面的特徵尺度，即是对Reynolds剪应力 所选的特徵尺度，由经验知边界处虽属非等性乱流，但各方向上动乱之强度(intensity) 仍属同阶，因而设选一个这种特徵的尺度表示其阶，即： Rij为乱流剪应力 中动乱流速u'i及u'j间的相关值。然后，就几何特徵尺度比，L2/L1＜＜1之条件，找出运动方程式中各物理项之阶值，省除低值项，遂得切题的似近运动方程式。Prandtl调混尺度?，仅是一种模式的假说，且其值式待予设定，非属任何一种特徵尺度。