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此系Kolmogroff根据因次推论，对于域内乱流所创立的假说之一。当达到完全发达的乱流情况时，并非最大尺度之漩流(eddies)含有最高之乱流能量，而是比其波数高之漩流，称为含能漩流，在此波数范围，为能量谱配之最高值，令波数ke指示此一含能范围之最高值。其以前之最大尺度漩流，仅含全部乱流能量之百分之二十左右。Hinze曾将三度乱流能谱函数F(k)随漩流波数之变化范围，制成域内乱流能谱分布之说明图。能谱函数之变化，在初始阶段系随k4急促增加，在ke处达其最大值，然后较缓的下降，随k 值之增大而降至零；黏性阻损随漩流尺度之减小，或波数k 之增加而呈重要，直至某最一小尺度之漩流时，黏损亦达其最大值，命此最小尺度之相当波数为kd。在相当高值的雷诺数情形下，有一高波数范围，其间之乱流，乃具有统计上之平衡，即传递向更高波数出去的能量与黏性消失的能量，二者之和等于输入之总能量，则在此波数间，乱流能量对于漩流之分配，视ε及v 而定，ε为每单位时间内每单位流体质量中平均输入之能量，ε亦是指在微小尺度黏性作用范围内，每单位流体质量之平均消能率，v 为流体运动黏度。此项平衡是不受外界条件之影响。即： f1为一尚属未知之函数，由因次分析得： Φ为与外界条件无关之一函数；k(v3/ε)1/4为一无因次组，称为Kolmgoroff能谱第一相似假说。另外，当波数增高，进入上述中等尺度之能量平衡漩流段落内，黏性对于乱流能量之消耗，亦随波数而加强。如果乱流之Reynolds数甚高，则可认为在能量平衡段之开始，黏性消能，比之惯性输能甚为微小，而可假设不计，乱流之性质系由ε定之，因此一特殊情形，学理上称此始段为漩流能量平衡段之次段落(subrange)，Kolmogroff曾对于此次段落创立了其重要的能谱第二相似假说。因在此次段落内，惯性传能为主要因数，故又称其为惯性次段落(inertial subrange)，则： 当Reynolds数→∞时，f2为待定之函数，此时前式中之函数Φ必须 。因Φ为无因次式，又k(v3/ε)1/4，必须明示之，则可将函数Φ写成： 则前式F(k)＝v5/4ε1/4[Aε5/12v5/4k5/3]，Reynolds数→∞或 为惯性次段落中，乱流能量之Kolmogaroff－5/3次方谱配定律。至目前仍无足够实验资料，藉以辨别何形式之谱配定律较为合宜，然而一般的情形－5/3次方谱配定理较合乎实地情形。